• p. 69: Não há uma "hipótese adicional" de independência estatística. A única hipótese (física!) é a validade do peso exponencial de Boltzmann. Como a velocidade quadrática total é a soma das velocidades quadráticas das componentes e exponenciais de somas equivalem a produtos das exponenciais das parcelas, da adoção do peso de Boltzmann segue necessariamente que a distribuição conjunta tridimensional é fatorizada como o produto das distribuições marginais unidimensionais, revelando a independência estatística.
  • p. 88, erro nos módulos. O correto é

    \( \vert \Delta \vec{p}_{\mathrm{PART.}} \vert = \vert \Delta p^{z}_{\mathrm{PART.}} \vert = \vert (-mv\cos\theta)-(+mv\cos\theta) \vert = +2mv\cos\theta\)

    e \( \vert \Delta \vec{p}_{\mathrm{PAREDE}} \vert = \vert \Delta \vec{p}_{\mathrm{PART.}} \vert = +2mv\cos\theta\)


  • p. 114-115: leia-se \( dX_i \) onde está incorretamente expresso \( \Delta X_i \) para qualquer deslocamento generalizado infinitesimal.
  • p. 120: Não é verdade que \( dU = C_V dT \) para qualquer aquecimento de um fluido homogêneo, não necessariamente isovolumétrico. Em geral, \( dU = \left( \dfrac{\partial U}{\partial T} \right)_V dT + \left( \dfrac{\partial U}{\partial V} \right)_T dV = C_V dT + \left( \dfrac{\partial U}{\partial V} \right)_T dV \), pois sempre \( C_V = \left( \dfrac{\partial U}{\partial T} \right)_V \). Porém, a relação mais simples \( dU = C_V dT \) só vale para (a) um gás IDEAL em processos arbitrários, não necessariamente isovolumétrico, ou (b) um fluido homogêneo simples em processos isocóricos/isovolumétricos.
  • p. 128: No final da página, logo após "Notavelmente, " incluir "em certos processos, como ficará melhor definido no momento da apresentação dos enunciados de Kelvin e de Clausius para a segunda lei da termodinâmica,"
  • p. 149: A equação \( \dfrac{V_C}{V_B} = \dfrac{V_A}{V_D} \) está errada. O correto é \( \dfrac{V_C}{V_B} = \dfrac{V_D}{V_A} \).


Ultime modifiche: martedì, 31 ottobre 2023, 14:46